ਜਦੋਂ ਇਹ ਆਉਂਦਾ ਹੈਐਂਟੀਨਾ, ਜਿਸ ਸਵਾਲ ਬਾਰੇ ਲੋਕ ਸਭ ਤੋਂ ਵੱਧ ਚਿੰਤਤ ਹਨ ਉਹ ਹੈ "ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਅਸਲ ਵਿੱਚ ਕਿਵੇਂ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ?"ਸਿਗਨਲ ਸਰੋਤ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਫੀਲਡ ਕਿਵੇਂ ਪ੍ਰਸਾਰਣ ਲਾਈਨ ਦੁਆਰਾ ਅਤੇ ਐਂਟੀਨਾ ਦੇ ਅੰਦਰ ਫੈਲਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਖਾਲੀ ਸਪੇਸ ਵੇਵ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਐਂਟੀਨਾ ਤੋਂ "ਵੱਖਰਾ" ਹੁੰਦਾ ਹੈ।
1. ਸਿੰਗਲ ਤਾਰ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ
ਆਉ ਅਸੀਂ ਇਹ ਮੰਨ ਲਈਏ ਕਿ ਚਾਰਜ ਘਣਤਾ, qv (Coulomb/m3) ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਪ੍ਰਗਟ ਕੀਤੀ ਗਈ, ਇੱਕ ਗੋਲਾਕਾਰ ਤਾਰ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਦੇ ਇੱਕ ਕਰਾਸ-ਸੈਕਸ਼ਨਲ ਖੇਤਰ ਅਤੇ V ਦੇ ਇੱਕ ਵਾਲੀਅਮ ਦੇ ਨਾਲ ਸਮਾਨ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਵੰਡੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 1 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
ਚਿੱਤਰ 1
ਵਾਲੀਅਮ V ਵਿੱਚ ਕੁੱਲ ਚਾਰਜ Q ਇੱਕ ਸਮਾਨ ਸਪੀਡ Vz (m/s) 'ਤੇ z ਦਿਸ਼ਾ ਵਿੱਚ ਚਲਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਸਾਬਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ ਕਿ ਤਾਰ ਦੇ ਕਰਾਸ ਸੈਕਸ਼ਨ 'ਤੇ ਮੌਜੂਦਾ ਘਣਤਾ Jz ਹੈ:
Jz = qv vz （1）
ਜੇਕਰ ਤਾਰ ਇੱਕ ਆਦਰਸ਼ ਕੰਡਕਟਰ ਦੀ ਬਣੀ ਹੋਈ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਾਰ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ 'ਤੇ ਮੌਜੂਦਾ ਘਣਤਾ Js ਹੈ:
Js = qs vz （2）
ਜਿੱਥੇ qs ਸਤਹ ਚਾਰਜ ਘਣਤਾ ਹੈ।ਜੇਕਰ ਤਾਰ ਬਹੁਤ ਪਤਲੀ ਹੈ (ਆਦਰਸ਼ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਰੇਡੀਅਸ 0 ਹੈ), ਤਾਰਾਂ ਵਿੱਚ ਮੌਜੂਦਾ ਨੂੰ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਦਰਸਾਇਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
Iz = ql vz (3)
ਜਿੱਥੇ ਕਿਊਲ (ਕੂਲੰਬ/ਮੀਟਰ) ਪ੍ਰਤੀ ਯੂਨਿਟ ਲੰਬਾਈ ਦਾ ਚਾਰਜ ਹੈ।
ਅਸੀਂ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਪਤਲੀਆਂ ਤਾਰਾਂ ਨਾਲ ਚਿੰਤਤ ਹਾਂ, ਅਤੇ ਸਿੱਟੇ ਉਪਰੋਕਤ ਤਿੰਨ ਮਾਮਲਿਆਂ 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਹੁੰਦੇ ਹਨ।ਜੇਕਰ ਵਰਤਮਾਨ ਸਮਾਂ-ਵੱਖਰਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਸਮੇਂ ਦੇ ਸਬੰਧ ਵਿੱਚ ਫਾਰਮੂਲਾ (3) ਦਾ ਡੈਰੀਵੇਟਿਵ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਹੈ:
(4)
az ਚਾਰਜ ਪ੍ਰਵੇਗ ਹੈ।ਜੇਕਰ ਤਾਰ ਦੀ ਲੰਬਾਈ l ਹੈ, (4) ਨੂੰ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਲਿਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
(5)
ਸਮੀਕਰਨ (5) ਕਰੰਟ ਅਤੇ ਚਾਰਜ ਵਿਚਕਾਰ ਬੁਨਿਆਦੀ ਸਬੰਧ ਹੈ, ਅਤੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦਾ ਮੂਲ ਸਬੰਧ ਵੀ ਹੈ।ਸਧਾਰਨ ਰੂਪ ਵਿੱਚ, ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਪੈਦਾ ਕਰਨ ਲਈ, ਚਾਰਜ ਦਾ ਇੱਕ ਸਮਾਂ-ਵੱਖਰਾ ਕਰੰਟ ਜਾਂ ਪ੍ਰਵੇਗ (ਜਾਂ ਘਟਣਾ) ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ।ਅਸੀਂ ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ ਟਾਈਮ-ਹਾਰਮੋਨਿਕ ਐਪਲੀਕੇਸ਼ਨਾਂ ਵਿੱਚ ਕਰੰਟ ਦਾ ਜ਼ਿਕਰ ਕਰਦੇ ਹਾਂ, ਅਤੇ ਚਾਰਜ ਦਾ ਅਕਸਰ ਅਸਥਾਈ ਐਪਲੀਕੇਸ਼ਨਾਂ ਵਿੱਚ ਜ਼ਿਕਰ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਚਾਰਜ ਐਕਸਲਰੇਸ਼ਨ (ਜਾਂ ਡਿਲੀਰੇਸ਼ਨ) ਪੈਦਾ ਕਰਨ ਲਈ, ਤਾਰ ਨੂੰ ਮੋੜਿਆ, ਜੋੜਿਆ ਅਤੇ ਬੰਦ ਹੋਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ।ਜਦੋਂ ਚਾਰਜ ਟਾਈਮ-ਹਾਰਮੋਨਿਕ ਮੋਸ਼ਨ ਵਿੱਚ ਓਸੀਲੇਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਹ ਸਮੇਂ-ਸਮੇਂ 'ਤੇ ਚਾਰਜ ਪ੍ਰਵੇਗ (ਜਾਂ ਡਿਲੀਰੇਸ਼ਨ) ਜਾਂ ਸਮਾਂ-ਭਿੰਨਤਾ ਵਾਲਾ ਕਰੰਟ ਵੀ ਪੈਦਾ ਕਰੇਗਾ।ਇਸ ਲਈ:
1) ਜੇਕਰ ਚਾਰਜ ਨਹੀਂ ਚਲਦਾ, ਤਾਂ ਕੋਈ ਕਰੰਟ ਨਹੀਂ ਹੋਵੇਗਾ ਅਤੇ ਕੋਈ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਨਹੀਂ ਹੋਵੇਗੀ।
2) ਜੇਕਰ ਚਾਰਜ ਇੱਕ ਸਥਿਰ ਗਤੀ ਤੇ ਚਲਦਾ ਹੈ:
aਜੇਕਰ ਤਾਰ ਸਿੱਧੀ ਅਤੇ ਲੰਬਾਈ ਵਿੱਚ ਅਨੰਤ ਹੈ, ਤਾਂ ਕੋਈ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਨਹੀਂ ਹੈ।
ਬੀ.ਜੇਕਰ ਤਾਰ ਝੁਕੀ ਹੋਈ ਹੈ, ਫੋਲਡ ਹੈ, ਜਾਂ ਬੰਦ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 2 ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਤਾਂ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।
3) ਜੇਕਰ ਚਾਰਜ ਸਮੇਂ ਦੇ ਨਾਲ ਓਸੀਲੇਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਚਾਰਜ ਰੇਡੀਏਟ ਹੋਵੇਗਾ ਭਾਵੇਂ ਤਾਰ ਸਿੱਧੀ ਹੋਵੇ।
ਚਿੱਤਰ 2
ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਵਿਧੀ ਦੀ ਇੱਕ ਗੁਣਾਤਮਕ ਸਮਝ ਇੱਕ ਖੁੱਲੀ ਤਾਰ ਨਾਲ ਜੁੜੇ ਇੱਕ ਪਲਸਡ ਸਰੋਤ ਨੂੰ ਦੇਖ ਕੇ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕੀਤੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ ਜਿਸ ਨੂੰ ਇਸਦੇ ਖੁੱਲੇ ਸਿਰੇ ਤੇ ਇੱਕ ਲੋਡ ਦੁਆਰਾ ਆਧਾਰਿਤ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 2(d) ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਜਦੋਂ ਤਾਰ ਸ਼ੁਰੂ ਵਿੱਚ ਊਰਜਾਵਾਨ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਾਰ ਵਿੱਚ ਚਾਰਜ (ਮੁਫ਼ਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਨ) ਸਰੋਤ ਦੁਆਰਾ ਤਿਆਰ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਦੁਆਰਾ ਗਤੀ ਵਿੱਚ ਸੈੱਟ ਕੀਤੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ।ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਾਰਜ ਤਾਰ ਦੇ ਸਰੋਤ ਦੇ ਸਿਰੇ 'ਤੇ ਪ੍ਰਵੇਗਿਤ ਹੁੰਦੇ ਹਨ ਅਤੇ ਘਟਾਏ ਜਾਂਦੇ ਹਨ (ਮੂਲ ਗਤੀ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰੀ ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਪ੍ਰਵੇਗ) ਜਦੋਂ ਇਸਦੇ ਸਿਰੇ 'ਤੇ ਪ੍ਰਤੀਬਿੰਬਤ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਸਦੇ ਸਿਰੇ ਅਤੇ ਬਾਕੀ ਤਾਰ ਦੇ ਨਾਲ ਇੱਕ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਫੀਲਡ ਪੈਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਚਾਰਜਾਂ ਦਾ ਪ੍ਰਵੇਗ ਬਲ ਦੇ ਇੱਕ ਬਾਹਰੀ ਸਰੋਤ ਦੁਆਰਾ ਪੂਰਾ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਜੋ ਚਾਰਜਾਂ ਨੂੰ ਗਤੀ ਵਿੱਚ ਸੈੱਟ ਕਰਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਫੀਲਡ ਪੈਦਾ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਤਾਰ ਦੇ ਸਿਰਿਆਂ 'ਤੇ ਚਾਰਜਾਂ ਦੀ ਗਿਰਾਵਟ ਨੂੰ ਪ੍ਰੇਰਿਤ ਖੇਤਰ ਨਾਲ ਜੁੜੀਆਂ ਅੰਦਰੂਨੀ ਤਾਕਤਾਂ ਦੁਆਰਾ ਪੂਰਾ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਕਿ ਤਾਰ ਦੇ ਸਿਰਿਆਂ 'ਤੇ ਕੇਂਦਰਿਤ ਚਾਰਜਾਂ ਦੇ ਇਕੱਠੇ ਹੋਣ ਕਾਰਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਅੰਦਰੂਨੀ ਬਲ ਚਾਰਜ ਦੇ ਇਕੱਠੇ ਹੋਣ ਤੋਂ ਊਰਜਾ ਪ੍ਰਾਪਤ ਕਰਦੇ ਹਨ ਕਿਉਂਕਿ ਤਾਰ ਦੇ ਸਿਰੇ 'ਤੇ ਇਸ ਦਾ ਵੇਗ ਜ਼ੀਰੋ ਤੱਕ ਘੱਟ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਲਈ, ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਦੇ ਉਤੇਜਨਾ ਦੇ ਕਾਰਨ ਚਾਰਜਾਂ ਦਾ ਪ੍ਰਵੇਗ ਅਤੇ ਤਾਰਾਂ ਦੀ ਰੁਕਾਵਟ ਦੇ ਨਿਰਵਿਘਨ ਕਰਵ ਦੇ ਕਾਰਨ ਚਾਰਜਾਂ ਦਾ ਘਟਣਾ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੇ ਉਤਪਾਦਨ ਲਈ ਵਿਧੀ ਹਨ।ਹਾਲਾਂਕਿ ਮੌਜੂਦਾ ਘਣਤਾ (Jc) ਅਤੇ ਚਾਰਜ ਘਣਤਾ (qv) ਦੋਵੇਂ ਮੈਕਸਵੈਲ ਦੀਆਂ ਸਮੀਕਰਨਾਂ ਵਿੱਚ ਸਰੋਤ ਸ਼ਬਦ ਹਨ, ਚਾਰਜ ਨੂੰ ਇੱਕ ਵਧੇਰੇ ਬੁਨਿਆਦੀ ਮਾਤਰਾ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਖਾਸ ਕਰਕੇ ਅਸਥਾਈ ਖੇਤਰਾਂ ਲਈ।ਹਾਲਾਂਕਿ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੀ ਇਹ ਵਿਆਖਿਆ ਮੁੱਖ ਤੌਰ 'ਤੇ ਅਸਥਾਈ ਅਵਸਥਾਵਾਂ ਲਈ ਵਰਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਪਰ ਇਸਦੀ ਵਰਤੋਂ ਸਥਿਰ-ਰਾਜ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰਨ ਲਈ ਵੀ ਕੀਤੀ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ।
ਕਈ ਸ਼ਾਨਦਾਰ ਦੀ ਸਿਫਾਰਸ਼ ਕਰੋਐਂਟੀਨਾ ਉਤਪਾਦਦੁਆਰਾ ਨਿਰਮਿਤRFMISO:
RM-ਟੀ.ਸੀ.ਆਰ406.4
RM-BCA082-4 (0.8-2GHz)
RM-SWA910-22(9-10GHz)
2. ਦੋ-ਤਾਰ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ
ਇੱਕ ਵੋਲਟੇਜ ਸਰੋਤ ਨੂੰ ਇੱਕ ਐਂਟੀਨਾ ਨਾਲ ਜੁੜੀ ਦੋ-ਕੰਡਕਟਰ ਟ੍ਰਾਂਸਮਿਸ਼ਨ ਲਾਈਨ ਨਾਲ ਕਨੈਕਟ ਕਰੋ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 3(a) ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਦੋ-ਤਾਰ ਲਾਈਨ 'ਤੇ ਵੋਲਟੇਜ ਲਾਗੂ ਕਰਨ ਨਾਲ ਕੰਡਕਟਰਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਪੈਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਹਰੇਕ ਕੰਡਕਟਰ ਨਾਲ ਜੁੜੇ ਮੁਫਤ ਇਲੈਕਟ੍ਰੌਨਾਂ (ਆਸਾਨੀ ਨਾਲ ਪਰਮਾਣੂਆਂ ਤੋਂ ਵੱਖ ਕੀਤੇ) 'ਤੇ ਕੰਮ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਉਹਨਾਂ ਨੂੰ ਹਿਲਾਉਣ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ।ਚਾਰਜ ਦੀ ਗਤੀ ਕਰੰਟ ਪੈਦਾ ਕਰਦੀ ਹੈ, ਜੋ ਬਦਲੇ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਚੁੰਬਕੀ ਖੇਤਰ ਪੈਦਾ ਕਰਦੀ ਹੈ।
ਚਿੱਤਰ 3
ਅਸੀਂ ਸਵੀਕਾਰ ਕੀਤਾ ਹੈ ਕਿ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜਾਂ ਨਾਲ ਸ਼ੁਰੂ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜਾਂ ਨਾਲ ਖਤਮ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ।ਬੇਸ਼ੱਕ, ਉਹ ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜਾਂ ਨਾਲ ਵੀ ਸ਼ੁਰੂ ਹੋ ਸਕਦੇ ਹਨ ਅਤੇ ਅਨੰਤਤਾ 'ਤੇ ਖਤਮ ਹੋ ਸਕਦੇ ਹਨ;ਜਾਂ ਅਨੰਤਤਾ ਤੋਂ ਸ਼ੁਰੂ ਕਰੋ ਅਤੇ ਨਕਾਰਾਤਮਕ ਚਾਰਜ ਦੇ ਨਾਲ ਸਮਾਪਤ ਕਰੋ;ਜਾਂ ਬੰਦ ਲੂਪ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ ਜੋ ਕਿਸੇ ਵੀ ਚਾਰਜ ਦੇ ਨਾਲ ਨਾ ਤਾਂ ਸ਼ੁਰੂ ਹੁੰਦੇ ਹਨ ਅਤੇ ਨਾ ਹੀ ਖਤਮ ਹੁੰਦੇ ਹਨ।ਚੁੰਬਕੀ ਫੀਲਡ ਰੇਖਾਵਾਂ ਹਮੇਸ਼ਾ ਕਰੰਟ-ਲੈਣ ਵਾਲੇ ਕੰਡਕਟਰਾਂ ਦੇ ਦੁਆਲੇ ਬੰਦ ਲੂਪ ਬਣਾਉਂਦੀਆਂ ਹਨ ਕਿਉਂਕਿ ਭੌਤਿਕ ਵਿਗਿਆਨ ਵਿੱਚ ਕੋਈ ਚੁੰਬਕੀ ਚਾਰਜ ਨਹੀਂ ਹੁੰਦੇ ਹਨ।ਕੁਝ ਗਣਿਤਿਕ ਫਾਰਮੂਲਿਆਂ ਵਿੱਚ, ਸ਼ਕਤੀ ਅਤੇ ਚੁੰਬਕੀ ਸਰੋਤਾਂ ਨੂੰ ਸ਼ਾਮਲ ਕਰਨ ਵਾਲੇ ਹੱਲਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਦਵੈਤ ਦਰਸਾਉਣ ਲਈ ਬਰਾਬਰ ਚੁੰਬਕੀ ਚਾਰਜ ਅਤੇ ਚੁੰਬਕੀ ਕਰੰਟ ਪੇਸ਼ ਕੀਤੇ ਜਾਂਦੇ ਹਨ।
ਦੋ ਕੰਡਕਟਰਾਂ ਵਿਚਕਾਰ ਖਿੱਚੀਆਂ ਗਈਆਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਚਾਰਜ ਦੀ ਵੰਡ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਣ ਵਿੱਚ ਮਦਦ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ।ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਇਹ ਮੰਨਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਵੋਲਟੇਜ ਦਾ ਸਰੋਤ ਸਾਈਨਸੌਇਡਲ ਹੈ, ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਉਮੀਦ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਕਿ ਕੰਡਕਟਰਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਵੀ ਸਰੋਤ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਦੀ ਮਿਆਦ ਦੇ ਨਾਲ ਸਾਈਨਸੌਇਡਲ ਹੋਵੇ।ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਦੀ ਤਾਕਤ ਦੀ ਸਾਪੇਖਿਕ ਵਿਸ਼ਾਲਤਾ ਨੂੰ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਦੀ ਘਣਤਾ ਦੁਆਰਾ ਦਰਸਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਅਤੇ ਤੀਰ ਸਾਪੇਖਿਕ ਦਿਸ਼ਾ (ਸਕਾਰਾਤਮਕ ਜਾਂ ਨਕਾਰਾਤਮਕ) ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦੇ ਹਨ।ਕੰਡਕਟਰਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਸਮੇਂ-ਵੱਖਰੇ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਅਤੇ ਚੁੰਬਕੀ ਖੇਤਰਾਂ ਦੀ ਉਤਪੱਤੀ ਇੱਕ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਤਰੰਗ ਬਣਾਉਂਦੀ ਹੈ ਜੋ ਪ੍ਰਸਾਰਣ ਲਾਈਨ ਦੇ ਨਾਲ ਫੈਲਦੀ ਹੈ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 3(a) ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਵੇਵ ਚਾਰਜ ਅਤੇ ਸੰਬੰਧਿਤ ਕਰੰਟ ਦੇ ਨਾਲ ਐਂਟੀਨਾ ਵਿੱਚ ਦਾਖਲ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਐਂਟੀਨਾ ਬਣਤਰ ਦੇ ਕੁਝ ਹਿੱਸੇ ਨੂੰ ਹਟਾਉਂਦੇ ਹਾਂ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 3(b) ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ (ਡੌਟਡ ਲਾਈਨਾਂ ਦੁਆਰਾ ਦਿਖਾਈਆਂ ਗਈਆਂ) ਦੇ ਖੁੱਲੇ ਸਿਰਿਆਂ ਨੂੰ "ਕਨੈਕਟ" ਕਰਕੇ ਇੱਕ ਖਾਲੀ-ਸਪੇਸ ਵੇਵ ਬਣਾਈ ਜਾ ਸਕਦੀ ਹੈ।ਫ੍ਰੀ-ਸਪੇਸ ਵੇਵ ਵੀ ਆਵਰਤੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਪਰ ਸਥਿਰ-ਪੜਾਅ ਬਿੰਦੂ P0 ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ 'ਤੇ ਬਾਹਰ ਵੱਲ ਵਧਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਅੱਧੇ ਸਮੇਂ ਵਿੱਚ λ/2 (P1 ਤੱਕ) ਦੀ ਦੂਰੀ ਸਫ਼ਰ ਕਰਦਾ ਹੈ।ਐਂਟੀਨਾ ਦੇ ਨੇੜੇ, ਸਥਿਰ-ਪੜਾਅ ਬਿੰਦੂ P0 ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ ਨਾਲੋਂ ਤੇਜ਼ੀ ਨਾਲ ਅੱਗੇ ਵਧਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਐਂਟੀਨਾ ਤੋਂ ਦੂਰ ਬਿੰਦੂਆਂ 'ਤੇ ਪ੍ਰਕਾਸ਼ ਦੀ ਗਤੀ ਤੱਕ ਪਹੁੰਚਦਾ ਹੈ।ਚਿੱਤਰ 4 t = 0, t/8, t/4, ਅਤੇ 3T/8 'ਤੇ λ∕2 ਐਂਟੀਨਾ ਦੀ ਖਾਲੀ-ਸਪੇਸ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਵੰਡ ਨੂੰ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ।
ਚਿੱਤਰ 4 t = 0, t/8, t/4 ਅਤੇ 3T/8 'ਤੇ λ∕2 ਐਂਟੀਨਾ ਦੀ ਖਾਲੀ ਸਪੇਸ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਵੰਡ
ਇਹ ਪਤਾ ਨਹੀਂ ਹੈ ਕਿ ਕਿਵੇਂ ਗਾਈਡ ਕੀਤੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਐਂਟੀਨਾ ਤੋਂ ਵੱਖ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਆਖਰਕਾਰ ਖਾਲੀ ਥਾਂ ਵਿੱਚ ਫੈਲਣ ਲਈ ਬਣ ਜਾਂਦੀਆਂ ਹਨ।ਅਸੀਂ ਗਾਈਡਡ ਅਤੇ ਫਰੀ ਸਪੇਸ ਵੇਵਜ਼ ਦੀ ਤੁਲਨਾ ਪਾਣੀ ਦੀਆਂ ਲਹਿਰਾਂ ਨਾਲ ਕਰ ਸਕਦੇ ਹਾਂ, ਜੋ ਕਿ ਪਾਣੀ ਦੇ ਸ਼ਾਂਤ ਸਰੀਰ ਵਿੱਚ ਜਾਂ ਹੋਰ ਤਰੀਕਿਆਂ ਨਾਲ ਡਿੱਗੇ ਪੱਥਰ ਕਾਰਨ ਹੋ ਸਕਦੀਆਂ ਹਨ।ਇੱਕ ਵਾਰ ਜਦੋਂ ਪਾਣੀ ਵਿੱਚ ਗੜਬੜ ਸ਼ੁਰੂ ਹੋ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਪਾਣੀ ਦੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਪੈਦਾ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਬਾਹਰ ਵੱਲ ਫੈਲਣੀਆਂ ਸ਼ੁਰੂ ਹੋ ਜਾਂਦੀਆਂ ਹਨ।ਜੇਕਰ ਗੜਬੜ ਰੁਕ ਜਾਵੇ ਤਾਂ ਵੀ ਲਹਿਰਾਂ ਰੁਕਦੀਆਂ ਨਹੀਂ ਸਗੋਂ ਅੱਗੇ ਵਧਦੀਆਂ ਰਹਿੰਦੀਆਂ ਹਨ।ਜੇਕਰ ਗੜਬੜ ਬਣੀ ਰਹਿੰਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਨਵੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਲਗਾਤਾਰ ਪੈਦਾ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਇਹਨਾਂ ਤਰੰਗਾਂ ਦਾ ਪ੍ਰਸਾਰ ਦੂਜੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਤੋਂ ਪਛੜ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਇਹੀ ਗੱਲ ਬਿਜਲਈ ਗੜਬੜੀਆਂ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਹੋਣ ਵਾਲੀਆਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਤਰੰਗਾਂ ਲਈ ਵੀ ਸੱਚ ਹੈ।ਜੇਕਰ ਸਰੋਤ ਤੋਂ ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਬਿਜਲਈ ਗੜਬੜ ਥੋੜ੍ਹੇ ਸਮੇਂ ਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਉਤਪੰਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਤਰੰਗਾਂ ਟਰਾਂਸਮਿਸ਼ਨ ਲਾਈਨ ਦੇ ਅੰਦਰ ਫੈਲਦੀਆਂ ਹਨ, ਫਿਰ ਐਂਟੀਨਾ ਵਿੱਚ ਦਾਖਲ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਖਾਲੀ ਸਪੇਸ ਤਰੰਗਾਂ ਦੇ ਰੂਪ ਵਿੱਚ ਫੈਲਦੀਆਂ ਹਨ, ਭਾਵੇਂ ਕਿ ਉਤੇਜਨਾ ਹੁਣ ਮੌਜੂਦ ਨਹੀਂ ਹੈ (ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਾਣੀ ਦੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਵਾਂਗ ਅਤੇ ਉਹਨਾਂ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਕੀਤੀ ਗੜਬੜ)।ਜੇਕਰ ਬਿਜਲਈ ਗੜਬੜ ਲਗਾਤਾਰ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਤਰੰਗਾਂ ਲਗਾਤਾਰ ਮੌਜੂਦ ਰਹਿੰਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਪ੍ਰਸਾਰਣ ਦੌਰਾਨ ਉਹਨਾਂ ਦੇ ਪਿੱਛੇ ਲੱਗਦੀਆਂ ਹਨ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਚਿੱਤਰ 5 ਵਿੱਚ ਦਰਸਾਏ ਗਏ ਬਾਇਕੋਨਿਕਲ ਐਂਟੀਨਾ ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ। ਜਦੋਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰੋਮੈਗਨੈਟਿਕ ਤਰੰਗਾਂ ਟ੍ਰਾਂਸਮਿਸ਼ਨ ਲਾਈਨਾਂ ਅਤੇ ਐਂਟੀਨਾ ਦੇ ਅੰਦਰ ਹੁੰਦੀਆਂ ਹਨ, ਤਾਂ ਉਹਨਾਂ ਦੀ ਹੋਂਦ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਦੀ ਹੋਂਦ ਨਾਲ ਸੰਬੰਧਿਤ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਕੰਡਕਟਰ ਦੇ ਅੰਦਰ ਚਾਰਜ.ਹਾਲਾਂਕਿ, ਜਦੋਂ ਤਰੰਗਾਂ ਨੂੰ ਰੇਡੀਏਟ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਉਹ ਇੱਕ ਬੰਦ ਲੂਪ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ ਅਤੇ ਉਹਨਾਂ ਦੀ ਹੋਂਦ ਨੂੰ ਕਾਇਮ ਰੱਖਣ ਲਈ ਕੋਈ ਚਾਰਜ ਨਹੀਂ ਹੁੰਦਾ।ਇਹ ਸਾਨੂੰ ਇਸ ਸਿੱਟੇ ਤੇ ਲੈ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਕਿ:
ਫੀਲਡ ਦੇ ਉਤੇਜਨਾ ਲਈ ਚਾਰਜ ਦੇ ਪ੍ਰਵੇਗ ਅਤੇ ਗਿਰਾਵਟ ਦੀ ਲੋੜ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਪਰ ਫੀਲਡ ਦੇ ਰੱਖ-ਰਖਾਅ ਲਈ ਚਾਰਜ ਦੇ ਪ੍ਰਵੇਗ ਅਤੇ ਗਿਰਾਵਟ ਦੀ ਲੋੜ ਨਹੀਂ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।
ਚਿੱਤਰ 5
3. ਡਾਈਪੋਲ ਰੇਡੀਏਸ਼ਨ
ਅਸੀਂ ਉਸ ਵਿਧੀ ਦੀ ਵਿਆਖਿਆ ਕਰਨ ਦੀ ਕੋਸ਼ਿਸ਼ ਕਰਦੇ ਹਾਂ ਜਿਸ ਦੁਆਰਾ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਐਂਟੀਨਾ ਤੋਂ ਦੂਰ ਹੋ ਜਾਂਦੀਆਂ ਹਨ ਅਤੇ ਖਾਲੀ-ਸਪੇਸ ਤਰੰਗਾਂ ਬਣਾਉਂਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਇੱਕ ਉਦਾਹਰਨ ਵਜੋਂ ਡਾਇਪੋਲ ਐਂਟੀਨਾ ਲੈਂਦੇ ਹਾਂ।ਹਾਲਾਂਕਿ ਇਹ ਇੱਕ ਸਰਲ ਵਿਆਖਿਆ ਹੈ, ਇਹ ਲੋਕਾਂ ਨੂੰ ਖਾਲੀ ਥਾਂ ਦੀਆਂ ਤਰੰਗਾਂ ਦੀ ਉਤਪੱਤੀ ਨੂੰ ਅਨੁਭਵੀ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦੇਖਣ ਦੇ ਯੋਗ ਬਣਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਚਿੱਤਰ 6(a) ਚੱਕਰ ਦੀ ਪਹਿਲੀ ਤਿਮਾਹੀ ਵਿੱਚ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ λ∕4 ਦੁਆਰਾ ਬਾਹਰ ਵੱਲ ਵਧਣ 'ਤੇ ਡਾਈਪੋਲ ਦੀਆਂ ਦੋ ਬਾਹਾਂ ਦੇ ਵਿਚਕਾਰ ਉਤਪੰਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਨੂੰ ਦਿਖਾਉਂਦਾ ਹੈ।ਇਸ ਉਦਾਹਰਨ ਲਈ, ਆਓ ਇਹ ਮੰਨ ਲਈਏ ਕਿ ਬਣੀਆਂ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਦੀ ਸੰਖਿਆ 3 ਹੈ। ਚੱਕਰ ਦੀ ਅਗਲੀ ਤਿਮਾਹੀ ਵਿੱਚ, ਮੂਲ ਤਿੰਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਇੱਕ ਹੋਰ λ∕4 (ਸ਼ੁਰੂਆਤੀ ਬਿੰਦੂ ਤੋਂ ਕੁੱਲ λ∕2) ਨੂੰ ਮੂਵ ਕਰਦੀਆਂ ਹਨ, ਅਤੇ ਕੰਡਕਟਰ 'ਤੇ ਚਾਰਜ ਦੀ ਘਣਤਾ ਘਟਣੀ ਸ਼ੁਰੂ ਹੋ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।ਇਸ ਨੂੰ ਉਲਟ ਚਾਰਜਾਂ ਦੀ ਸ਼ੁਰੂਆਤ ਦੁਆਰਾ ਬਣਾਇਆ ਗਿਆ ਮੰਨਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਜੋ ਚੱਕਰ ਦੇ ਪਹਿਲੇ ਅੱਧ ਦੇ ਅੰਤ ਵਿੱਚ ਕੰਡਕਟਰ 'ਤੇ ਚਾਰਜਾਂ ਨੂੰ ਰੱਦ ਕਰ ਦਿੰਦਾ ਹੈ।ਉਲਟ ਚਾਰਜਾਂ ਦੁਆਰਾ ਉਤਪੰਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ 3 ਹਨ ਅਤੇ λ∕4 ਦੀ ਦੂਰੀ ਵੱਲ ਵਧਦੀਆਂ ਹਨ, ਜਿਸ ਨੂੰ ਚਿੱਤਰ 6(b) ਵਿੱਚ ਬਿੰਦੀਆਂ ਵਾਲੀਆਂ ਲਾਈਨਾਂ ਦੁਆਰਾ ਦਰਸਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।
ਅੰਤਮ ਨਤੀਜਾ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਪਹਿਲੀ λ∕4 ਦੂਰੀ ਵਿੱਚ ਤਿੰਨ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਹਨ ਅਤੇ ਦੂਜੀ λ∕4 ਦੂਰੀ ਵਿੱਚ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਦੀ ਇੱਕੋ ਸੰਖਿਆ ਹੈ।ਕਿਉਂਕਿ ਐਂਟੀਨਾ 'ਤੇ ਕੋਈ ਸ਼ੁੱਧ ਚਾਰਜ ਨਹੀਂ ਹੈ, ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਲਾਈਨਾਂ ਨੂੰ ਕੰਡਕਟਰ ਤੋਂ ਵੱਖ ਕਰਨ ਅਤੇ ਇੱਕ ਬੰਦ ਲੂਪ ਬਣਾਉਣ ਲਈ ਇਕੱਠੇ ਜੋੜਨ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕੀਤਾ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ।ਇਹ ਚਿੱਤਰ 6(c) ਵਿੱਚ ਦਿਖਾਇਆ ਗਿਆ ਹੈ।ਦੂਜੇ ਅੱਧ ਵਿੱਚ, ਉਹੀ ਭੌਤਿਕ ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਦੀ ਪਾਲਣਾ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਪਰ ਧਿਆਨ ਦਿਓ ਕਿ ਦਿਸ਼ਾ ਉਲਟ ਹੈ.ਉਸ ਤੋਂ ਬਾਅਦ, ਪ੍ਰਕਿਰਿਆ ਨੂੰ ਦੁਹਰਾਇਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਅਣਮਿੱਥੇ ਸਮੇਂ ਲਈ ਜਾਰੀ ਰਹਿੰਦਾ ਹੈ, ਚਿੱਤਰ 4 ਦੇ ਸਮਾਨ ਇਲੈਕਟ੍ਰਿਕ ਫੀਲਡ ਡਿਸਟ੍ਰੀਬਿਊਸ਼ਨ ਬਣਾਉਂਦਾ ਹੈ।
ਚਿੱਤਰ 6
ਐਂਟੀਨਾ ਬਾਰੇ ਹੋਰ ਜਾਣਨ ਲਈ, ਕਿਰਪਾ ਕਰਕੇ ਇੱਥੇ ਜਾਓ:
ਪੋਸਟ ਟਾਈਮ: ਜੂਨ-20-2024
